في الفيزياء، الحركة الدائرية هي حركة جسم على طول محيط دائرة أو دوران على مسار دائري. يمكن أن يكون منتظمًا، مع معدل دوران زاوي ثابت وسرعة ثابتة، أو غير منتظم مع معدل دوران متغير. يتضمن الدوران حول محور ثابت لجسم ثلاثي الأبعاد حركة دائرية لأجزائه. تصف معادلات الحركة حركة مركز كتلة الجسم. في حركة دائرية، تظل المسافة بين الجسم ونقطة ثابتة على السطح كما هي.

تتضمن أمثلة الحركة الدائرية: قمر صناعي يدور حول الأرض على ارتفاع ثابت، وشفرات مروحة سقف تدور حول محور، وحجر مرتبط بحبل ويتأرجح في دوائر، سيارة تدور عبر منحنى في سباق مسار، إلكترون يتحرك بشكل عمودي على مجال مغناطيسي موحد، وتدور ترس داخل آلية.

نظرًا لأن متجه سرعة الكائن يتغير اتجاهه باستمرار، فإن الجسم المتحرك يخضع للتسارع بواسطة قوة الجاذبية في اتجاه مركز الدوران. بدون هذا التسارع، سيتحرك الجسم في خط مستقيم، وفقًا لقوانين نيوتن للحركة.

الحركة الدائرية المنتظمة

الحركة الدائرية| Circular motion
الشكل 1: السرعة v والتسارع a في حركة دائرية منتظمة بمعدل زاوي ω؛ السرعة ثابتة، لكن السرعة دائمًا ما تكون مماسًا للمدار؛ التسارع له مقدار ثابت، لكنه يشير دائمًا إلى مركز الدوران.

الحركة الدائرية
الشكل 2: يتم نقل متجهات السرعة في الوقت t والوقت t + dt من المدار على اليسار إلى مواضع جديدة حيث تتطابق ذيولها، على اليمين. نظرًا لأن السرعة ثابتة من حيث المقدار عند v = r ω ، فإن متجهات السرعة تكتسح أيضًا مسارًا دائريًا بمعدل زاوية ω . مثل dt → 0، يصبح متجه التسارع a عموديًا على v، مما يعني أنه يشير إلى مركز المدار في الدائرة على اليسار. الزاوية ω dt هي الزاوية الصغيرة جدًا بين السرعتين وتميل إلى الصفر مثل dt → 0.

الحركة الدائرية
الشكل 3: (يسار) الكرة في حركة دائرية – يوفر الحبل قوة الجاذبية لإبقاء الكرة في دائرة (يمين) يتم قطع الحبل وتستمر الكرة في خط مستقيم مع السرعة في وقت قطع الحبل، وفقًا لقانون القصور الذاتي لنيوتن، لأن قوة الجاذبية لم تعد موجودة.

في الفيزياء، تصف الحركة الدائرية المنتظمة حركة الجسم عبر مسار دائري بسرعة ثابتة. نظرًا لأن الجسم يصف الحركة الدائرية، فإن المسافة بينه وبين محور الدوران تظل ثابتة في جميع الأوقات. على الرغم من أن سرعة الجسم ثابتة، فإن سرعته ليست ثابتة: السرعة، وهي كمية متجهة، تعتمد على كل من سرعة الجسم واتجاه تحركه. تشير هذه السرعة المتغيرة إلى وجود تسارع؛ هذا التسارع المركزي ذو حجم ثابت وموجه في جميع الأوقات نحو محور الدوران. ينتج هذا التسارع بدوره بواسطة قوة جاذبية ثابتة في الحجم وموجهة نحو محور الدوران.

في حالة الدوران حول محور ثابت لجسم صلب ليس صغيرًا بشكل مهم مقارنة بنصف قطر المسار، يصف كل جسيم من الجسم حركة دائرية منتظمة بنفس السرعة الزاوية، ولكن مع اختلاف السرعة والتسارع مع الموقف فيما يتعلق بالمحور.

الصيغ

الشكل 4: علاقات المتجهات للحركة الدائرية المنتظمة؛ المتجه ω الذي يمثل الدوران أمر طبيعي لمستوى المدار.

بالنسبة للحركة في دائرة نصف قطرها r، يكون محيط الدائرة C = 2πr. إذا كانت الفترة لدورة واحدة هي T، فإن المعدل الزاوي للدوران، والمعروف أيضًا بالسرعة الزاوية ω هو:

    \[ { \omega = {\frac {2\pi }{T}} = 2\pi f = {\frac {d\theta }{dt}}} \]

والوحدات هي راديان / ثانية

سرعة الجسم المتحرك في الدائرة هي:

    \[ {\ v = {\frac {2\pi r}{T}} = \omega r} \]

الزاوية θ التي تم اجتياحها في الوقت t هي:

    \[ { \theta = 2\pi {\frac {t}{T}} = \omega t\,} \]

التسارع الزاوي α للجسيم هو:

    \[ { \alpha = {\frac {d\omega }{dt}}} \]

في حالة الحركة الدائرية المنتظمة، ستكون α صفرًا.

التسارع الناتج عن التغيير في الاتجاه هو:

    \[ {\ a_{c} = {\frac {v^{2}}{r}} = \omega ^{2}r} \]

يمكن أيضًا اكتشاف قوة الجاذبية المركزية وقوة الطرد المركزي باستخدام التسارع:

    \[ {\ F_{c} = {\dot {p}}\ {\overset {{\dot {m}} = 0}{=}}\ ma_{c} = {\frac {mv^{2}}{r}}} \]

تظهر علاقات المتجهات في الشكل 4. يظهر محور الدوران كمتجه ω عمودي على مستوى المدار وبقدر ω = dθ/dt. يتم اختيار اتجاه ω باستخدام قاعدة اليد اليمنى. مع هذه الاتفاقية لتصوير الدوران، يتم إعطاء السرعة بواسطة متجه متقاطع للمنتج كـ v = ωr

وهو متجه عمودي على كل من و r(t)، مماس المدار، والحجم ω.r. وبالمثل، يتم إعطاء التسارع بواسطة

    \[ { \mathbf {a} = {\boldsymbol {\omega }}\times \mathbf {v}  = {\boldsymbol {\omega }}\times \left({\boldsymbol {\omega }}\times \mathbf {r} \right),} \]

وهو متجه عمودي على كل من و v(t) من حيث الحجم ω| v | = ω2 r وموجهًا عكسًا تمامًا لـ r(t).

في أبسط الحالات، تكون السرعة والكتلة ونصف القطر ثابتة.

لنفترض أن جسمًا وزنه كيلوغرام واحد يتحرك في دائرة نصف قطرها متر واحد، وبسرعة زاوية مقدارها واحد راديان في الثانية.

  • السرعة 1 متر في الثانية.
  • التسارع الداخلي هو 1 متر لكل ثانية مربعة، v2/r
  • وهي تخضع لقوة جاذبية مقدارها 1 كيلوغرام متر لكل ثانية مربعة، أي نيوتن واحد.
  • زخم الجسم هو 1 kg.m.s-1.
  • لحظة القصور الذاتي هي  1 kg·m2
  • الزخم الزاوي 1 kg·m2·s−1.
  • الطاقة الحركية 1 جول.
  • محيط المدار  2π (~6.283)
  • مدة الحركة 2π ثانية لكل دورة.
  • التردد هو   (2π)−1هرتز.

في الإحداثيات القطبية

الشكل 5: الإحداثيات القطبية لمسار دائري. على اليسار توجد دائرة وحدة توضح التغييرات duR و duθفي متجهات الوحدة uR و uθ لزيادة صغيرة dθ في الزاوية θ.

أثناء الحركة الدائرية، يتحرك الجسم على منحنى يمكن وصفه في نظام الإحداثيات القطبية على أنه مسافة ثابتة R من مركز المدار المأخوذ كأصل، وموجّه بزاوية θ(t) من اتجاه مرجعي ما. انظر الشكل 4. متجه الإزاحة r هو المتجه الشعاعي من الأصل إلى موقع الجسيم:

    \[  {\vec {r}}(t) = R{\hat {u}}_{R}(t)\ ,} \]

حيث uR(t) هو متجه الوحدة الموازي لمتجه نصف القطر في الوقت t ويشير بعيدًا عن الأصل. من الملائم تقديم متجه الوحدة المتعامد إلى uR(t) أيضًا، أي uθ(t). من المعتاد توجيه uθ(t) للإشارة في اتجاه السفر على طول المدار.

السرعة هي المشتق الزمني للإزاحة:

    \[  {\vec {v}}(t) = {\frac {d}{dt}}{\vec {r}}(t) = {\frac {dR}{dt}}{\hat {u}}_{R}(t) + R{\frac {d{\hat {u}}_{R}}{dt}}\ .} \]

نظرًا لأن نصف قطر الدائرة ثابت، فإن المكون الشعاعي للسرعة يساوي صفرًا. متجه الوحدة uR(t) له مقدار غير متغير من حيث الوقت للوحدة، لذلك مع تغير الوقت، يقع رأسه دائمًا على دائرة نصف قطرها الوحدة، بزاوية θ هي نفس زاويةRr(t). إذا دارت إزاحة الجسيم بزاوية dθ في الوقت dt، كذلك الحال بالنسبة لـ uR(t)، التي تصف قوسًا على دائرة وحدة مقدارها dθ. انظر دائرة الوحدة على يسار الشكل 4. ومن ثم:

    \[  {\frac {d{\hat {u}}_{R}}{dt}} = {\frac {d\theta }{dt}}{\hat {u}}_{\theta }(t)\ ,} \]

حيث يجب أن يكون اتجاه التغيير متعامدًا مع uR(t) (أو بعبارة أخرى، على طول uθ(t) لأن أي تغيير duR(t) في اتجاه uR(t) سيغير حجم uR(t).

العلامة موجب، لأن الزيادة في dθ تدل على أن الكائن وتحرك uR(t) في اتجاه uθ(t). ومن هنا تصبح السرعة:

    \[  {\vec {v}}(t) = {\frac {d}{dt}}{\vec {r}}(t) = R{\frac {d{\hat {u}}_{R}}{dt}} = R{\frac {d\theta }{dt}}{\hat {u}}_{\theta }(t) = R\omega {\hat {u}}_{\theta }(t)\ .} \]

.

يمكن أيضًا تقسيم تسارع الجسم إلى مكونات شعاعية وماسية. التسارع هو مشتق السرعة من الزمن:

    \[ \[ {\ {\begin{aligned}{\vec {a}}(t)& = {\frac {d}{dt}}{\vec {v}}(t) = {\frac {d}{dt}}\left(R\omega {\hat {u}}_{\theta }(t)\right)\\&}  \]

    \[ {\ = R\left({\frac {d\omega }{dt}}{\hat {u}}_{\theta }(t) + \omega {\frac {d{\hat {u}}_{\theta }}{dt}}\right)\ .\end{aligned}}} \]

\]

تم العثور على المشتق الزمني لـ uθ(t) بنفس طريقة العثور على uR(t).

مرة أخرى، uθ(t) عبارة عن متجه وحدة ويتتبع طرفها دائرة وحدة بزاوية  π/2 + 0. ومن ثم، فإن الزيادة في الزاوية dθ على r(t) تتبع قوسًا بحجم dθ وبما أن uθ(t) متعامدة مع uR(t)، فلدينا:

    \[  {\frac {d{\hat {u}}_{\theta }}{dt}} = -{\frac {d\theta }{dt}}{\hat {u}}_{R}(t) = -\omega {\hat {u}}_{R}(t)\ ,} \]

حيث تكون الإشارة السالبة ضرورية للحفاظ على

    \[ {\hat {u}}_{\theta }(t)} \]

متعامدة مع

    \[ {\hat {u}}_{R}(t)} \]

.

(وإلا ، فإن الزاوية بين

    \[ {\hat {u}}_{\theta }(t)} \]

و

    \[ {\hat {u}}_{R}(t)} \]

ستنخفض مع الزيادة بمقدار dθ). انظر دائرة الوحدة على يسار الشكل 4. وبالتالي ، فإن التسارع هو:

    \[ {\ {\begin{aligned}{\vec {a}}(t)& = R\left({\frac {d\omega }{dt}}{\hat {u}}_{\theta }(t) + \omega {\frac {d{\hat {u}}_{\theta }}{dt}}\right)\\& \]

    \[ = R{\frac {d\omega }{dt}}{\hat {u}}_{\theta }(t)-\omega ^{2}R{\hat {u}}_{R}(t)\ .\end{aligned}}} \]

التسارع المركزي هو المكون الشعاعي، والذي يتم توجيهه شعاعيًا إلى الداخل:

    \[ {\ {\vec {a}}_{R}(t) = -\omega ^{2}R{\hat {u}}_{R}(t)\ ,} \]

بينما يغير المكون المماسي حجم السرعة:

    \[ {\ {\vec {a}}_{\theta }(t) = R{\frac {d\omega }{dt}}{\hat {u}}_{\theta }(t) = {\frac {dR\omega }{dt}}{\hat {u}}_{\theta }(t) = {\frac {d\left|{\vec {v}}(t)\right|}{dt}}{\hat {u}}_{\theta }(t)\ .} \]

استخدام الأعداد المركبة

يمكن وصف الحركة الدائرية باستخدام الأعداد المركبة. اجعل المحور x هو المحور الحقيقي والمحور y هو المحور التخيلي. يمكن بعد ذلك تحديد موضع الجسم كـ z، “متجه” معقد:

    \[ {\ z = x + iy = R(\cos[\theta (t)] + i\sin[\theta (t)]) = Re^{i\theta (t)}\ ,} \]

حيث i هي الوحدة التخيلية، و θ(t) هي وسيطة العدد المركب كدالة للوقت، t.

بما أن نصف القطر ثابت:

    \[  {\dot {R}} = {\ddot {R}} = 0\ ,} \]

حيث تشير النقطة إلى تمايز فيما يتعلق بالوقت.

مع هذا الترميز تصبح السرعة:

    \[ {\ v = {\dot {z}} = {\frac {d\left(Re^{i\theta [t]}\right)}{dt}} = R{\frac {d\left(e^{i\theta [t]}\right)}{dt}} = Re^{i\theta (t)}{\frac {d(i\theta [t])}{dt}} = iR{\dot {\theta }}(t)e^{i\theta (t)} = i\omega Re^{i\theta (t)} = i\omega z} \]

ويصبح التسارع:

    \[  {\begin{aligned}a& = {\dot {v}} = i{\dot {\omega }}z + i\omega {\dot {z}} = \left(i{\dot {\omega }} - \omega ^{2}\right)z\\& = \left(i{\dot {\omega }} - \omega ^{2}\right)Re^{i\theta (t)}\\& = -\omega ^{2}Re^{i\theta (t)} + {\dot {\omega }}e^{i{\frac {\pi }{2}}}Re^{i\theta (t)}\ .\end{aligned}}} \]

المصطلح الأول هو عكس اتجاه متجه الإزاحة والثاني متعامد معه، تمامًا مثل النتائج السابقة الموضحة من قبل.

السرعة

يوضح الشكل 1 متجهات السرعة والتسارع للحركة المنتظمة في أربع نقاط مختلفة في المدار. نظرًا لأن السرعة v مماس للمسار الدائري، فلا توجد سرعتان تشيران في نفس الاتجاه. على الرغم من أن الكائن له سرعة ثابتة، إلا أن اتجاهه يتغير دائمًا. هذا التغيير في السرعة ناتج عن التسارع a، الذي يكون حجمه (مثل السرعة) ثابتًا، ولكن اتجاهه يتغير دائمًا أيضًا. نقاط التسارع شعاعيًا للداخل (جاذبًا) وعموديًا على السرعة. يُعرف هذا التسارع باسم تسارع الجاذبية.

بالنسبة لمسار نصف القطر r، عندما تُجرف الزاوية، تكون المسافة المقطوعة على محيط المدار هي s = rθ . لذلك، فإن سرعة السفر حول المدار تساوي

    \[ {\ v = r{\frac {d\theta }{dt}} = r\omega ,} \]

حيث يكون معدل الدوران الزاوي ω. (عن طريق إعادة الترتيب، ω = v / r ) وهكذا، v ثابت، ومتجه السرعة v يدور أيضًا بحجم ثابت v، بنفس المعدل الزاوي ω.

الحركة الدائرية النسبية

في هذه الحالة، يكون متجه التسارع الثلاثة عموديًا على متجه السرعات الثلاث،

    \[  {\vec {u}}\cdot {\vec {a}} = 0.} \]

ومربع التسارع المناسب، معبرًا عنه على أنه ثابت عددي، هو نفسه في جميع الإطارات المرجعية،

    \[ {\ \alpha ^{2} = \gamma ^{4}a^{2} + \gamma ^{6}({\vec {u}}\cdot {\vec {a}})^{2},} \]

يصبح تعبيرا عن الحركة الدائرية،

    \[ { \alpha ^{2} = \gamma ^{4}a^{2}.} \]

أو بأخذ الجذر التربيعي الموجب واستخدام العجلة الثلاثة، نصل إلى العجلة المناسبة للحركة الدائرية:

    \[  { \alpha = \gamma ^{2}{\frac {v^{2}}{r}}.} \]

الحركة الدائرية غير المنتظمة

الحركة الدائرية
الصورة 6: حركة دائرية غير منتظمة.

في حركة دائرية غير منتظمة، يتحرك الجسم في مسار دائري بسرعة متفاوتة. نظرًا لأن السرعة تتغير، فهناك تسارع مماسي بالإضافة إلى التسارع العادي.

في الحركة الدائرية غير المنتظمة، يكون التسارع الصافي (a) على طول اتجاه Δv، والذي يتم توجيهه داخل الدائرة ولكنه لا يمر عبر مركزها (انظر الشكل). يمكن تقسيم التسارع الصافي إلى مكونين: التسارع العرضي والتسارع الطبيعي المعروف أيضًا باسم التسارع المركزي أو التسارع الشعاعي. على عكس التسارع العرضي، يوجد تسارع الجاذبية في كل من الحركة الدائرية المنتظمة وغير المنتظمة.

في الحركة الدائرية غير المنتظمة، لا تشير القوة العادية دائمًا في الاتجاه المعاكس للوزن. هذا مثال على كائن يسير في مسار مستقيم ثم يعيد حلقة إلى مسار مستقيم مرة أخرى.

يوضح هذا الرسم البياني القوة العمودية التي تشير إلى اتجاهات أخرى وليس عكس قوة الوزن. القوة العمودية هي في الواقع مجموع القوى الشعاعية والماسية. عنصر قوة الوزن هو المسؤول عن القوة العرضية هنا (لقد أهملنا قوة الاحتكاك). ترجع القوة الشعاعية (قوة الجاذبية) إلى التغيير في اتجاه السرعة كما تمت مناقشته سابقًا.

في حركة دائرية غير منتظمة، قد تتجه القوة والوزن الطبيعيان في نفس الاتجاه. يمكن أن تشير كلتا القوتين إلى الأسفل، ومع ذلك سيبقى الجسم في مسار دائري دون أن يسقط لأسفل بشكل مستقيم. دعنا أولاً نرى لماذا يمكن أن تتجه القوة العمودية إلى الأسفل في المقام الأول. في الرسم التخطيطي الأول، لنفترض أن الكائن هو شخص يجلس داخل طائرة، والقوتان تشيران إلى الأسفل فقط عندما يصلان إلى قمة الدائرة. والسبب في ذلك هو أن القوة العمودية هي مجموع القوة العرضية وقوة الجاذبية. القوة المماسية هي صفر في الجزء العلوي (حيث لا يتم تنفيذ أي عمل عندما تكون الحركة متعامدة مع اتجاه القوة المطبقة. هنا تكون قوة الوزن متعامدة مع اتجاه حركة الجسم الموجود أعلى الدائرة) ونقاط قوة الجاذبية لأسفل، وبالتالي ستشير القوة العادية إلى الأسفل أيضًا. من وجهة نظر منطقية، سيكون الشخص الذي يسافر في الطائرة مقلوبًا في الجزء العلوي من الدائرة. في تلك اللحظة، يضغط مقعد الشخص على الشخص، وهي القوة الطبيعية.

السبب في عدم سقوط الجسم عند تعرضه لقوى هبوط فقط هو سبب بسيط. فكر في ما يحافظ على الجسم بعد رميه. بمجرد رمي جسم ما في الهواء، لا يوجد سوى قوة الجاذبية الأرضية الهابطة التي تؤثر على الجسم. هذا لا يعني أنه بمجرد إلقاء الجسم في الهواء، فإنه سيسقط على الفور. ما يحافظ على هذا الجسم في الهواء هو سرعته. ينص قانون نيوتن الأول للحركة على أن القصور الذاتي للجسم يبقيه في حالة حركة، وبما أن الجسم الموجود في الهواء له سرعة، فإنه يميل إلى الاستمرار في التحرك في هذا الاتجاه.

يمكن أيضًا تحقيق سرعة زاوية متغيرة لجسم يتحرك في مسار دائري إذا لم يكن للجسم الدوار توزيع كتلة متجانس. بالنسبة للكائنات غير المتجانسة، من الضروري التعامل مع المشكلة كما في.

تطبيقات الحركة الدائرية

يتضمن حل التطبيقات التي تتعامل مع الحركة الدائرية غير المنتظمة تحليل القوة. مع الحركة الدائرية المنتظمة، القوة الوحيدة المؤثرة على جسم يتحرك في دائرة هي قوة الجاذبية. في الحركة الدائرية غير المنتظمة، هناك قوى إضافية تعمل على الجسم بسبب تسارع مماسي غير صفري. على الرغم من وجود قوى إضافية تؤثر على الجسم، يجب أن يكون مجموع كل القوى المؤثرة على الجسم مساويًا لقوة الجاذبية المركزية.

    \[  {\begin{aligned}F_{\text{net}}& = ma\\F_{\text{net}}& = ma_{r}\\F_{\text{net}}& = {\frac {mv^{2}}{r}}\\F_{\text{net}}& = F_{c}\end{aligned}}} \]

يستخدم التسارع الشعاعي عند حساب القوة الكلية. لا يستخدم التسارع المماسي في حساب القوة الكلية لأنه غير مسؤول عن إبقاء الجسم في مسار دائري. التسارع الوحيد المسؤول عن إبقاء الجسم يتحرك في دائرة هو التسارع الشعاعي. نظرًا لأن مجموع كل القوى هو قوة الجاذبية، فإن سحب قوة الجاذبية إلى مخطط جسم حر ليس ضروريًا وعادة لا ينصح به.

باستخدام Fnet = Fc، يمكننا رسم مخططات جسم مجانية لسرد جميع القوى المؤثرة على كائن ما ثم تعيينه مساويًا لـ Fc. بعد ذلك، يمكننا إيجاد ما هو غير معروف (يمكن أن يكون هذا الكتلة، والسرعة، ونصف قطر الانحناء، ومعامل الاحتكاك، والقوة العادية، وما إلى ذلك). على سبيل المثال، سيتم التعبير عن الصورة المرئية أعلاه التي تظهر كائنًا في الجزء العلوي من نصف دائرة على أنها Fc = n + mg.

في حركة دائرية منتظمة، يكون التسارع الكلي لجسم ما في مسار دائري مساويًا للتسارع الشعاعي. نظرًا لوجود التسارع العرضي في حركة دائرية غير منتظمة، فإن ذلك لم يعد صحيحًا بعد الآن. لإيجاد العجلة الكلية لجسم ما في الشكل الدائري غير المنتظم، أوجد مجموع المتجه للعجلة المماسية والعجلة الشعاعية.

    \[  {\sqrt {a_{r}^{2} + a_{t}^{2}}} = a} \]

التسارع الشعاعي لا يزال يساوي v2/r. التسارع المماسي هو ببساطة مشتق السرعة عند أي نقطة معينة: at = dv/dt

هذا المجموع الجذري لمربعات التسارع الشعاعي والماسي المنفصل صحيح فقط للحركة الدائرية؛ للحركة العامة داخل طائرة ذات إحداثيات قطبية (r, θ)، يجب إضافة مصطلح كوريوليس

    \[ {\ a_{c} = 2\left({\frac {dr}{dt}}\right)\left({\frac {d\theta }{dt}}\right)} \]

إلى at، بينما يصبح التسارع الشعاعي

    \[ {\ a_{r} = {\frac {-v^{2}}{r}}+{\frac {d^{2}r}{dt^{2}}}} \]

.

منشور ذات صلة
فيزياء البلازما 14 Minutes

ما هي البلازما؟

عاطفة عكرش

يمكن وصف سلوك البلازما عند مستويات مختلفة. إذا كانت الاصطدامات نادرة نسبيًا، فمن المفيد النظر في حركات الجسيمات الفردية. في معظم البلازما ذات الأهمية، إذا كان الجسيم يتحرك، فإن المجال المغناطيسي يبذل قوة على الجسيم المشحون، قوة بزوايا قائمة لكل من المجال واتجاه الحركة.

الرافعات 8 Minutes

الرافعات وأنواعهن

عاطفة عكرش

الرافعة عبارة عن آلة بسيطة تتكون من جسم صلب ودعامة. عندما يتم تطبيق قوة على جانب واحد من الرافعة، تنتقل هذه القوة إلى الجانب الآخر من الرافعة، وهو يتسبب في تحرك الحمولة لأعلى.

اترك تعليقاً

لن يتم نشر عنوان بريدك الإلكتروني. الحقول الإلزامية مشار إليها بـ *

السلة